Материал: Электричество и магнетизм. Курс лекций. Стрелядкин

Ориентация рамки, представленная на рис. 4.13, соответствует максимальному вращающему моменту Mmax=Pm∙B∙sin90°=Pm∙B, при этом угол между Pm и B равен 90°, (sin90°=1).

Таким образом, магнитное поле стремится развернуть колечко с током так, чтобы магнитный момент Pm колечка был ориентирован вдоль поля B.

4.10 Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля

Элементарным потоком магнитного поля В через площадку dS называется скалярное произведение этих векторов, представленных на рис.4.14:

Рисунок 4.14 − Элементарный поток магнитного поля В через площадку dS

Физический смысл потока – это число линий индукции B,

пронизывающих данную площадку.

Рисунок 4.15 − Поток магнитного поля В через произвольную поверхность площадью

S

Магнитный поток через произвольную поверхность (см. рис. 4.15), вычисляется как интеграл от элементарных потоков через всю поверхность:

S

Это связано с тем, что линии магнитного поля замкнуты (см. рис. 4.16), поэтому всегда число линий входящих внутрь замкнутой поверхности (поток со знаком минус) равно числу линий, выходящих из поверхности. (поток со знаком плюс).

41

Рисунок 4.16 − Поток магнитного поля В через замкнутую поверхность всегда равен нулю, т.к. число выходящих из поверхности линий всегда равно числу входящих

4.11 Работа по перемещению проводника или рамки с током в магнитном поле

На проводник длиной l (см. рис. 4.17), в магнитном поле действует сила по закону Ампера:

F I l B sin90 I l B

Рисунок 4.17 − При измерении магнитного потока через контур совершается работа dA=I∙dΦ

Если под действием этой силы проводник сместится на расстояние dx, то

будет совершена работа:

dA F dx I B l dx I B dS I dФ,

где dS=l dx – изменение площади контура; dΦ=B∙dS - изменение потока, пронизывающего контур.

Полученная формула справедлива не только для физически малого

где Ф2 и Ф1 – потоки магнитной индукции через контур с током в конечный и начальный моменты времени, соответственно.

Важно отметить, что работа совершается не за счёт энергии магнитного поля, а за счёт энергии источника тока в контуре.

На данном принципе работают электрические двигатели. Ток в рамке, представленной на рис. 4.18, создаёт магнитный момент Pm, который в магнитном поле стремится развернуться вдоль вектора B.

42

Рисунок 4.18 − В электрическом двигателе рамка с током имеет магнитный момент Pm, который разворачивается вдоль магнитного поля В

Вконечном положении (см. рис. 4.18б), магнитный поток:

Ф2 B S cos 0 B S

Вначальном положении (см. рис. 4.18а), поток равен:

Ф1 B S cos90 0

Ток совершает работу:

A I (Ф 2 Ф1) I B S

Обычно в электродвигателе ток поочерёдно пропускают через несколько обмоток, повёрнутых друг относительно друга так, что момент силы M=Pm×B был близок к максимальному. Этому положению соответствует положение обмотки на рис. 4.18а. В результате такого расположения обмоток двигатель в любой момент времени развивает момент силы близкий к максимальному.

Можно показать, что потенциальная энергия рамки с током в магнитном поле равна: WП=−(Pm∙B). Она минимальна (отрицательна) и равна (−Рm B) в положении равновесия, когда магнитный момент рамки Рm направлен по направлению магнитного поля B, (см. рис. 4.18б). Потенциальная энергия рамки с током равна нулю, когда Рm направлен перпендикулярно магнитному полю B (см. рис. 4.18а).

4.12 Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле

Перейдём теперь к действию магнитного поля на движущиеся заряды. Поскольку ток есть движение зарядов, то из закона Ампера нетрудно получить силу, действующую на движущийся заряд в магнитном поле. Её обычно называют силой Лоренца:

(4.18)

где q – величина заряда V - скорость частицы;

B - индукция магнитного поля.

43

Рисунок 4.19 − Направление силы Лоренца, действующей на положительный заряд

На рис. 4.19 показано направление силы Лоренца, действующей на положительный заряд. При сравнении с рис. 4.11, видна эквивалентность силы Лоренца и силы Ампера.

Если заряженная частица влетает в магнитное поле, перпендикулярно вектору B (см. рис.4.20), то под действием силы Лоренца положительная частица начинает вращаться в одну сторону, а отрицательная – в другую. Если скорость заряженной частицы не перпендикулярна магнитным линиям, то частицы будет двигаться по спиралям.

Рисунок 4.20. В магнитном поле B, перпендикулярном скорости V, положительно и отрицательно заряженные частицы движутся в противоположных направлениях по

окружностям

5.МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ, МАГНЕТИКИ

Впредыдущих х мы рассматривали токи и магнитные поля в вакууме. Теперь рассмотрим магнитные поля в веществе.

5.1 Магнитные моменты атомов Магнетики это вещества, способные приобретать магнитные свойства во

внешнем магнитном поле.

Причина заключается в том, что движение электронов в атомах эквивалентно замкнутым контурам с током .

Орбитальный магнитный момент электрона (см. рис. 5.1):

где - число оборотов электрона на орбите за 1 секунду.

44

Рисунок 5.1 − Орбитальный магнитный момент электрона

Орбитальный магнитный момент атома складывается из магнитных

где i − номера электронов в атоме.

Существует еще собственное вращение электрона – спин. Оно дает спиновой магнитный момент, который добавляется к орбитальному

Этот магнитный момент существует у каждой молекулы независимо от наличия магнитного поля.

В некоторых симметричных атомах орбитальные и спиновые моменты могут взаимно компенсироваться, давая нулевой суммарный магнитный момент атома Pm=0.

5.2 Намагниченность. Микро- и Макротоки

Введём понятие вектора намагниченности.

Вектор намагниченности J - отношение магнитного момента малого объема V вещества к величине этого объема.

где Pm - магнитные моменты атомов.

Физический смысл J - это магнитный момент единицы объема вещества.

Различают два типа токов, создающих магнитное поле:

1)Микротоки - токи, обусловленные движением электронов в атомах, молекулах.

2)Макротоки - токи проводимости.

Важно отметить, что магнитное поле создается любыми токами, независимо от их природы.

45