Материал: Экзаменационная программа по физике

Относительная магнитная проницаемость вещества показывает, во сколько раз индукция магнитного поля системы токов в магнетике отличается от индукции магнитного поля той же системы токов в вакууме:

.

24. Ферромагнетики. Магнитный гистерезис. Точка Кюри.

Ферромагнетиками – вещества,

- атомы которых сильно втягиваются в область более сильного магнитного поля;

- магнитная восприимчивость значительно выше нуля;

- твердые вещества, обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий.

Магнитный гистерезис – процесс запаздывания снижения магнитной индукции в веществе по сравнению с уменьшением напряженности внешнего магнитного поля.

– остаточная магнитная индукция;

– коэрцитивная сила – величина напряженности магнитного поля, необходимая для полного размагничивания ферромагнетика.

График цикла перемагничивания ферромагнетика – петля гистерезиса.

Точка Кюри – критическое значение температуры, при значении выше которой ферромагнетик утрачивает свои ферромагнитные свойства. При температуре точки Кюри в результате сильного теплового движения частиц происходит разрушение доменной структуры ферромагнетика. При более высоких температурах ферромагнетик ведет себя во внешнем поле как обычный парамагнетик.

25. Электрическое и магнитное поля на границе раздела двух сред. Физический смысл этих условий.

Условия на границе диэлектрических сред

,

,

,

.

Составляющая вектора напряженности поля, касательная к поверхности

раздела двух сред, не изменяется при переходе через эту поверхность.

,

.

,

,

,

.

Составляющая вектора электрического смещения,

нормальная к поверхности раздела двух сред,

не изменяется при переходе через эту поверхность.

,

.

Условия на границе раздела магнитных сред

,

,

,

.

Составляющая вектора магнитной индукции, нормальная к поверхности раздела двух сред, не изменяется при переходе через эту поверхность.

,

.

,

,

,

.

Составляющая напряженности магнитного поля, касательная к поверхности раздела двух сред, не изменяется при переходе через эту поверхность.

,

.

26. Система уравнений Максвелла в интегральной форме для электромагнитного поля.

,

,

,

,

изменяющееся во времени магнитное поле создает в пространстве вихревое электрическое поле.

,

,

в конденсаторе:

,

, – плотность тока смещения,

,

,

,

– плотность токов проводимости,

,

токи проводимости и изменяющееся во времени электрическое поле создают в пространстве вихревое магнитное поле.

,

,

источниками электростатического (потенциального) электрического поля являются неподвижные электрические заряды.

,

неподвижных источников вихревого магнитного поля («магнитных зарядов») не существует.

Система уравнений Максвелла в интегральной форме

27. Электрические колебания в колебательном контуре. Дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний.

Колебания – процессы, обладающие той или иной повторяемостью во времени.

Колебательный контур – цепь, содержащая конденсатор и катушку индуктивности.

Свободные колебания в контуре без активного сопротивления

До замыкания цепи:

,

,

,

после замыкания цепи:

,

,

,

,

,

,

,

,

,

,

,

,

, – частота собственных гармонических колебаний,

, – дифференциальное уравнение собственных незатухающих колебаний заряда.

НЕ НУЖНО

, – формула Томпсона.

Решение дифференциального уравнения:

,

закон изменения силы тока:

,

,

зависимость напряжения на обкладках конденсатора от времени:

,

.