Материал: Электричество и магнетизм. Курс лекций. Задерновский

Индуктивность соленоида можно существенно увеличить поместив в него сердечник из ферромагнетика с магнитной проницаемостью μ. При этом в μ раз увеличится индукция магнитного поля В, а выражение для индуктивности будет выглядеть следующим образом

Заметим, что в этом случае индуктивность уже не является постоянной величиной. Как было показано ранее, в ферромагнетике μ сложным образом зависит от напряженности магнитного поля. Таким образом, и индуктивность будет, в конечном счете, за-

ствует против ЭДС источника ε и препятствует быстрому увеличению тока. Несложный расчет показывает, что сила тока в цепи I изменяется со временем по закону

Если теперь отсоединить источник, переведя ключ в верхнее положение

отношения R/L. Чем больше индуктивность и меньше активное сопротивление цепи, тем медленнее эти процессы.

58

6.3. Взаимная индукция

Рассмотрим два контура 1 и 2, расположенные близко друг к другу (рис. 6.6). Если в контуре 1 течет ток силы I1, то он создает через контур 2 полный магнитный поток

пропорциональный I1. Поле, создающее этот поток, изображено на рисунке сплошными линиями. При изменении тока I1 в контуре 2 индуцируется ЭДС

i1 ddtΨ1 .

Контуры 1, 2 называются связанными, а явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индук-

цией.

Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью контуров. Их величина зависит от формы, размеров и взаимного расположения контуров, а также от магнитной проницаемости μ окружающей среды. В отсутствии ферромагнетиков μ = const и L12 = L21.

6.4. Энергия магнитного поля

Вернемся к схеме, изображенной на рисунке 6.4. При подключенном источнике ток, текущий в катушке индуктивности, создает внутри нее магнитное поле. Если с помощью ключа отсоединить источник, оставив цепь замкнутой, сила тока, как мы видели, будет убывать по экспоненте. При этом, за малый промежуток времени dt будет совершена работа dA = εSIdt, где εS - ЭДС самоиндукции. Подставив сюда ее выражение (6.4), получим dA = - LI dI. Чтобы найти работу, совершаемую за время практически полного исчезновения тока (и магнитного поля в катушке), проинтегрируем это соотношение по току от его начального значения до нуля

59

Эта работа идет на нагревание проводов и резистора R, и совершается, очевидно, за счет энергии магнитного поля, существовавшего в катушке. Можно, таким образом, заключить, что катушка, по которой течет ток I, обладает энергией

Поскольку носителем этой энергии является магнитное поле, имеет смысл выразить ее через параметры, характеризующие поле, т.е. В и Н. Поскольку

где учтено, что B = μ0μH.

Полученные выражения применимы и в случае неоднородного поля. Формулы (6.12) дают значение плотности энергии в данной точке пространства. Энергия, заключенная в конечном объеме V, может быть вычислена по следующей формуле

6.5. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля

Теория электромагнитного поля была разработана британским физиком Джеймсом Максвеллом в 1865 г. Это поле представляет собой совокупность электрического и магнитного полей, которые могут, при определённых условиях, порождать друг друга.

Как показал Фарадей, индукционный ток в проводящем замкнутом контуре возникает при любом изменении магнитного потока, пронизывающего этот контур. Допустим, что контур неподвижен, а меняется индукция магнитного поля. Движение зарядов в замкнутом проводнике подразумевает суще-

60

ствование в нем электрического поля, циркуляция которого не равна нулю, то есть вихревого электрического поля.

Максвелл предположил, что любое переменное магнитное поле порождает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, независимо от

наличия в нем носителей тока. Обозначим напряженность этого поля символом

Ев . Работа A перемещения заряда q по замкнутому контуру L будет равна

напряженность вихревого и электростатического полей, поскольку для электростатического поля циркуляция равна нулю. Интеграл в правой части берется по произвольной поверхности, опирающейся на контур L. Переход к частной про-

изводной связан с тем, что B зависит в общем случае еще и от координат. Выражение (6.14) дает, таким образом, полное описание явления элек-

тромагнитной индукции. Оно показывает, что переменное магнитное поле приводит к появлению вихревого электрического поля, величина которого (т.е.

циркуляция вектора E ) определяется скоростью изменения магнитного потока. Это уравнение является одним из основных в теории электромагнитного поля Максвелла, устанавливающей связь между электрическими и магнитными явлениями.

Развивая свою теорию, Максвелл предположил, что существует и обратное явление: переменное электрическое поле должно порождать вихревое магнитное поле. Поскольку магнитные поля создаются токами, Максвелл назвал переменное электрическое поле током смещения. Этот ток, в отличие от тока проводимости, не связан с движением зарядов.

Рассмотрим цепь, содержащую источник переменного тока и конденсатор

без диэлектрика (рис. 6.7). При зарядке и разрядке конденсатора в цепи суще-

ствует ток проводимости, плотность которого обозначим j .