Материал: ДИНАМИКА

Смотрите также:

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

так как

r2 = x2+ y2 + z2 ;

r dr = x dx+y dy+z dz.

Интегрируя равенство (9), находим:

U = −	cr	2	+C1	П =	cr	2	+ С2	(10)
U = −			+C1	П =			+ С2
	2				2
	2				2			256
								256

M 2		−	cr	2	= −	c	2	2	)
A =	d	−			= −		(r2	− r1	)	(11)
M1			2			2				(11)
M1			2			2

Работа силы упругости не зависит от формы траектории, по которой перемещается точка.

Если точка перемещается из положения равновесия, то работа силы упругости будет отрицательной:

A = −	cr2
A = −		(12)
	2

Поверхности уровня линейной силы упругости - концентрические окружности с центром в начале координат, силовые линии – прямые, проходящие через начало координат.

257

3.43. Закон сохранения полной механической энергии

Пусть все силы (как внешние, так и внутренние), действующие на точки системы потенциальны

Fkx =	U	Fky =	U	Fkz =	U
	xk		yk		zk	(1)

Теорема о кинетической энергии :

0		N	k	k	N
0			k	k	k
T −T	=		( A(e) + A(i ) ) =		A	(2)
		k =1			k =1

258

Система движется в потенциальном силовом поле:

N	= П0	− П
Ak			(3)

k =1

Т – Т0 = 0 – , или Т+ = Т0 + 0 = const.	(4)
Е = Т+ = const.	(5)

При движении системы в потенциальном силовом поле ее полная механическая энергия постоянна.

259

Лекция 10 3.43. Закон сохранения полной механической

энергии

Пусть все силы (как внешние, так и внутренние), действующие на точки системы потенциальны

Fkx

Fky

Fkz =

(1)

Теорема о кинетической энергии :

T −T =

( A(e) + A(i ) ) =

(2)

k =1

260

d’A= Fx dx+Fy dy +Fz dz =

= − c(x dx+y dy+z dz)= – cr dr =d

'Румунський' напрям української дипломатії в 1917-1920 рр.: новітній етап історіографічних досліджень
[БИЛЕТЫ] Спланхнология
1 лекция иос
1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОБЪЕМОВ РАБОТЫ ГРУЗОВЫХ ПУНКТОВ И СТАНЦИИ (Восстановлен)
1111
14
1480
1849
1880
1947