Материал: 2039

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

2.Закон сохранения заряда: в замкнутой системе тел алгебраи-

	n
ческая сумма электрических зарядов не изменяется	∑ qi = const.
	i =1

3.Напряжённости электрических полей в веществе:

a) точечного заряда и заряженной сферы (r > R)	E=k	q	,
		ε r2

где r – расстояние от заряда или от центра сферы; R – радиус сферы; ε – диэлектрическая проницаемость; внутри сферы (r < R) E = 0;

б)

заряженной нити

E =

;

2 π r εε0

в) бесконечной плоскости

E =

;

2 ε ε0

г)

между пластинами плоского конденсатора

E =

ε ε0

где τ и σ – линейная и поверхностная плотности заряда.

Потенциальная энергия взаимодействия двух зарядов q1 и q2,

расположенных на расстоянии r ,

П эл = k

1 q2

εr

Потенциал поля точечного заряда

φ = k

ε r

Потенциал поля заряженной сферы (r > R)

φ = k

ε r

где r – расстояние от центра сферы; R – радиус сферы;

если r ≤ R, то	φ =k	q	= const.
		ε R

7.Связь напряжённости и потенциала

					d φ	=> E x = −	φ	.
	E = −grad φ => E x = −				d x	=> E x = −	x	.
					d x		x
8.	Разность потенциалов в однородном поле				φ1−φ2=E x ( x1−x2).
9.	Принцип суперпозиции электрических полей
				и φ = φ1 +φ2 + ... + φn .
	E = E1	+ E2	+ ... + En	и φ = φ1 +φ2 + ... + φn .
10.	Работа перемещения заряда					А эл = q(φ1 – φ2),

где (φ1 – φ2) – разность потенциалов точек электрического поля, между которыми перемещается заряд q.

11. Электроёмкости:	C = 4 πεε0 R;
а) шара радиуса R
б) плоского конденсатора		C =	εε0 S		,
			d
где S – площадь обкладки; d – расстояние между обкладками;
в) цилиндрического конденсатора	C =	2π εε0 l		,
		ln (r2/r1)

где r1 и r2 – радиусы обкладок; l – длина конденсатора.

12. Соотношения ёмкостей Ci, зарядов qi, разностей потенциалов

Ui на обкладках отдельных конденсаторов и на батарее C, q, U :

а) при параллельном

С1

соединении

U 2

б) при последовательном

соединении

+ U2

+ …= U;

U1 = U2 = … = U; q1 + q2 + ...= q;

С = С 1 + С2 + ...;

	q1 = q2 = … = q;
1		=	1		+	1	+ ....
С			С
				1		С2

13.

Энергия поля конденсатора

W эл=

С U 2

, или W эл=

2 C

14.

Объёмная плотность энергии электрического поля

эл

εε

E2 .

15.

Плотность тока

j = q0 n υ ,

где n – концентрация свободных заряженных частиц; q0 – заряд одной частицы; υ – скорость упорядоченного движения заряженных частиц.

16. Электрический заряд, перемещаемый через поперечное

t
сечение проводника, q = ∫i (t )dt и, если i(t) = I = const,	то q = I∙t,
0
где i – сила тока в проводнике; t – время протекания тока.
17. Закон Ома в интегральной форме	I = U .
	R
18. Электрическое сопротивление проводника	R =ρ	l	,
18. Электрическое сопротивление проводника	R =ρ	S	,
		S

где ρ – удельное сопротивление; l – длина; S – площадь поперечного сечения проводника.

19. Удельное сопротивление металлов и сплавов в зависимости от температуры вблизи t0 = 0 °С или Т0 = 273 K ρ = ρ0 (1 + α T ),

где ρ и ρ0 – удельные сопротивления при температурах Т и Т0 соответственно; Т = Т – Т0; α – температурный коэффициент (α > 0).

20. Закон Ома в локальной (дифференциальной) форме


j	=γ E ,	или ( j = −γ grad φ),

где j – плотность тока; γ – удельная проводимость; E – напряжённость электрического поля в проводнике; grad φ – градиент потенциала.

21. Закон Ома для однородного участка цепи			I =		φ1− φ2		.

						R
22.	Закон Ома для замкнутой цепи с источником тока			I =				.
						R + r
	– ЭДС источника тока;	r – внутреннее
где			сопротивление;
R – сопротивление внешней цепи (сопротивление нагрузки).
23.	Закон Ома для неоднородного участка цепи		[(φ1−φ2)+ 1-2 ] ,
		I =
			R1−2
где (φ1 – φ2) – разность потенциалов на концах участка; R1–2 –
сопротивление участка цепи. 1-2		– суммарная ЭДС источников.

24. Мгновенное значение заряда конденсатора q в цепи сопротив-

лением R при подключении и отключении источника тока

qподкл = C (1−e−t /( RC )) и qоткл = C e−t /( RC) ,

где C – электроёмкость конденсатора; t – время; – электродвижущая сила подключаемого источника.

25. Соотношения напряжений Ui, токов Ii, сопротивлений Ri на

отдельных проводниках и на концах всего участка U, I, R

а) при параллельном соединении:

б) при последовательном соединении:

U1 = U2 = U; I1 + I2 = I;

= R

+ R

+ ...;

I1 = I2 = I;

U1 + U2 = U;

R = R1 + R2 + ... .

26. Закон Джоуля – Ленца в интегральной форме

Q =I2 R t , или Q = (U 2 / R)t , или Q=U I t ,

где Q – количество теплоты, выделяемое в проводнике.

30. Закон Био–Савара–Лапласа

27.	Закон Джоуля – Ленца в локальной форме wт.м =		2	,
		j E = γ E
где	wт.м = Q /(V t ) – плотность тепловой мощности,	выделяемой

проводником с током; j – плотность тока в проводнике; γ – удельная проводимость; E – напряжённость электрического поля в проводнике.

Магнетизм: определяющие формулы и единицы величин

Таблица 4

Магнитная индукция

Fмакс

, или B=

M макс

Тл =

кг

I l

I S

∙ А

Поток вектора магнитной

Вб =

кг м

d Φ = B dS ;

индукции

Φ = B S cos α

с2 ∙ А

Магнитный момент

pm = I S n ;

pm = I S

А· м2

Намагниченность

∑V

m ат

Индуктивность

L =

Φc

Гн =

кг

∙ А

∙с

Магнитная проницаемость

μ =

изотропной среды

Плотность тока смещения

= dD

м2

смещ

Магнетизм: основные законы и соотношения величин

28. Принцип суперпозиции магнитных полей

+...,

B = B1

+ B2

магнитной

индукции

полей,

созданных

где B1

, B2 ,... – векторы

отдельными источниками.

29.Связь магнитной индукции и напряжённости магнитного

поля В = μμ0∙Н , где μ – магнитная проницаемость вещества, в котором создано поле; μ0 – магнитная постоянная; Н – напряжённость магнитного поля.

d B = μ0 4πI r3 dl×r ,

где dB – вектор магнитной индукции поля, созданного в вакууме элементом проводника dl с током I; r – радиус-вектор, проведённый

от элемента тока	I dl в точку, где определяется вектор dB ; α – угол

между векторами
между векторами	dl и r ;	dl ×r = dl r sin α .

31. Магнитная индукция в центре кругового тока	B=μμ0	I	,
		2 R

где R – радиус окружности, образуемой проводником с током; I – сила тока в проводнике.

32.	Магнитная индукция на оси кругового тока
		B=μμ0 I			R2
						,
					2(R2 + d2)3/2
где	R – радиус окружности, образуемой	проводником с током I;
d – расстояние вдоль оси от центра витка.
33.	Магнитная индукция поля, созданного отрезком прямого
проводника с током I на расстоянии b,		B=	μμ0 I	(cosα1−cos α2) ,

			4π b
где	α1, α2 – углы между элементами тока, расположенными соответ-
ственно на одном и на другом концах		проводника, и радиусом-

вектором, проведённым от них к точке, где определяется вектор B ; b – кратчайшее расстояние от этой точки до линии, вдоль которой расположен проводник.

34.	Магнитная индукция поля бесконечно	длинного прямого
проводника c током I на расстоянии r		B=	μμ0 I	.

			2π r
35.	Магнитная индукция поля соленоида и тороида

B = μμ0 n I ,

где n – число витков на единицу длины; I – сила тока в катушке.

36. Сила, действующая на заряд, движущийся в магнитном поле,

(сила Лоренца)	F = q υ×B , или F = qυB sin α ,
		υ и B .
где q – заряд; υ – скорость; α – угол между векторами		υ и B .

37. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле,

(сила Ампера)				ил F = I B l sin α ,
	d F = I dl		×B ,

где l – длина проводника в магнитном поле.

38.	Магнитный момент контура с током		pm = I S ,
где S – площадь, ограниченная контуром; I – сила тока в контуре.
39.	Момент силы, действующий на контур с током
в магнитном поле		M = pm×B	или M = pm· B ·sinα ,
40.	Потенциальная энергия контура с током в магнитном поле

		П мех = − рm B, или П мех = − рm B cosα.

Смотрите также:


«ДОХОДЫ, РАСХОДЫ И ПРИБЫЛЬ КОММЕРЧЕСКОГО БАНКА.»
«ДОХОДЫ, РАСХОДЫ И ПРИБЫЛЬ КОММЕРЧЕСКОГО БАНКА.»
Значение, сущность и содержание социально — педагогической деятельности в организации для детей-сирот и детей, оставшихся без попечения родителей
Проактивные методы PR-деятельности российских авиационных компаний «Россия», «Азимут»
__RGR2
__RGR2
_10_Эмиль Золя для эл версии
_11_А. Франс для эл версии
_2 тема-Дефекты (тезисы)