Материал: Магницкий. Математическая теория физического вакуума

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

∂ρ				r		r
	+ div ( ρ			0 u	+ q u )		= 0,		(0 .1)
∂t	+ div ( ρ			0 u	+ q u )		= 0,		(0 .1)
∂t
	r	r
∂(ρ0u		+ qu)			r		r	r
			+ (u			)(ρ0u		+ qu) = 0,	(0.2)
	∂t		+ (u			)(ρ0u		+ qu) = 0,	(0.2)
	∂t

где первое уравнение является уравнением неразрывности, а второе -

законом сохранения импульса. Для построения единой физической картины мира никаких других уравнений нам не потребуется.

1. Электродинамика физического вакуума

Рассмотрим сначала случай, когда скорость u распространения

возмущений в физическом вакууме								имеет определенное		направление,
задаваемое вектором		r
задаваемое вектором		n .
										r
Определение		1.	Назовем			напряженностями			электрического E и
	r
магнитного H полей следующие векторные величины:
r		r		r			r	r		(1 .1)
H = с rot ( ρ u ),				E = c ( n				)( ρ u )		(1 .1)
Определение 2.			Выразим			плотность тока j			и плотность заряда
ρ сh через плотность			физического вакуума и продольную компоненту v
вектора скорости распространения его возмущений
r	r					1		r
j = vρ	r		ρ сh	=		1
	сh n ,						div E .			(1.2 )
	сh n ,						div E .			(1.2 )
					4π

Подставляя выражения (1.1)-(1.2) в уравнения (0.1) и (0.2), после некоторых

преобразований получим нелинейную систему уравнений электродинамики

физического вакуума в виде

∂E		r		∂v			r	r	r
	− v rotH +			r		r	E + 4π j = 0,		divE = 4πρсh ,	(1.3)
∂t
			∂(x		n)
∂ H		r		∂v				r	r
		+ v rot E +			r	r	H = 0, div H = 0.			(1.4)
∂t
				∂(x		n)

В простейшем частном случае, когда решением системы уравнений

(0.1)-(0.2) являются постоянные величины ρ = ρ 0 и v = c = const , система уравнений (1.3)-(1.4) переходит в классическую систему уравнений Максвелла-Лоренца для электромагнитного поля в вакууме

	∂E		r	r
	∂E	− сrot H = 0,		div E = 0,
	∂t	− сrot H = 0,		div E = 0,
	∂t
	∂ H		r	r
	∂ H		+ сrot E = 0,	div H = 0.
	∂t		+ сrot E = 0,	div H = 0.
	∂t
Другими словами, этот случай				описывает малые колебания физического
вакуума постоянной плотности в поперечном к вектору					r	направлении	со
вакуума постоянной плотности в поперечном к вектору					n	направлении	со
скоростью с			распространения этих колебаний в			направлении	r
скоростью с			распространения этих колебаний в			направлении	n .

Следовательно, векторы напряженностей электрического и магнитного

полей, являющиеся решениями классической системы уравнений

Максвелла-Лоренца в вакууме, на самом деле пропорциональны производной по направлению и ротору поперечной компоненты скорости распространения малых колебаний физического вакуума в частном простейшем несжимаемом случае. А константа с – это и есть скорость света в классической интерпретации, т.е. скорость распространения поперечной волны, вызванной колебаниями физического вакуума постоянной плотности.

Следующим	частным	решением системы уравнений (1.3)-(1.4)
является случай	малых	колебаний плотности физического вакуума

ρ =ρ0 +q(x,t) при постоянстве скорости распространений его продольных возмущений v ( x , t ) = c . Другими словами, этот случай описывает малые

колебания физического вакуума переменной плотности в поперечном к

вектору n направлении с постоянной скоростью с распространения этих колебаний в направлении n . При этом система уравнений (1.3)-(1.4)

переходит в классическую систему уравнений Максвелла-Лоренца для электромагнитного поля в присутствии зарядов

∂E		r	r	r
∂E	− сrot H + 4π j = 0, div E = 4πρ				,	(1.5)
	− сrot H + 4π j = 0, div E = 4πρ				,	(1.5)
∂t				сh
∂t
∂ H		r		r
∂ H		+ сrot E = 0,		div H = 0.		(1.6)
		+ сrot E = 0,		div H = 0.		(1.6)

∂t

Теперь становится понятной физическая сущность плотности заряда в классической системе уравнений Максвелла-Лоренца (1.5)-(1.6). Плотность заряда порождается исключительно колебаниями плотности физического вакуума в соответствии с формулой (1.2) и не порождается колебаниями физического вакуума постоянной плотности.

Но система уравнений (1.3)-(1.4) обладает также решениями, не являющимися решениями классической системы уравнений Максвелла-

Лоренца (1.5)-(1.6). Речь идет о случае малых колебаний плотности

			r
физического	вакуума		ρ =ρ0 +q(x,t),		вследствие		чего		скорость
распространения		его	продольных	возмущений также				периодически
колеблется вокруг своего постоянного значения						v = c + ψ		r	Такие
колеблется вокруг своего постоянного значения						v = c + ψ		( x , t ).	Такие
решения могут		быть найдены только		в	рамках	обобщенной нелинейной
			7

системы уравнений электродинамики физического вакуума (1.3)-(1.4) или непосредственно из решения нелинейной системы уравнений (0.1)-(0.2).

Наличие таких не известных ранее науке решений указывает на принципиальную возможность теоретического описания многочисленных экспериментов по извлечению электромагнитной (свободной) энергии из физического вакуума, проведенных, в частности, в компании «Нью Инфлоу» и противоречащих законам классической электродинамики.

2. Теория элементарных частиц.

Запишем систему уравнений динамики физического вакуума (0.1) – (0.2) в сферических координатах и рассмотрим только такие решения

полученной системы уравнений, у которых равна нулю компонента Vθ

вектора скорости u распространения возмущений по радиусу r и углам

θ ,ϕ . Другие компоненты вектора скорости обозначим через Vr

= V , Vϕ = W .

В результате получим систему уравнений физики элементарных частиц:

∂ρ

1 ∂ ( r 2 ρ V )

∂ ( ρW )

= 0,

∂t

r 2

∂r

r sin θ

∂ϕ

∂ ( ρV )

∂( ρ V )

W ∂(

ρV )

+ V

= 0, ( r ) ( 2.1)

∂t

∂r

r sin θ

∂ϕ

∂

( ρW )

∂

( ρ W )

∂

( ρW )

+ V

= 0, (ϕ )

r sin θ

∂t

∂r

∂ϕ

В скобках после строк уравнений системы (2.1) показаны единичные координатные векторы (r ), (ϕ ), по которым направлены векторы

соответствующих строк. Покажем, что система уравнений (2.1) имеет решения, обладающие при малых r всеми известными свойствами,

присущими элементарным частицам. Эти решения будем искать в виде волн,

распространяющихся с постоянной угловой скоростью по углу ϕ под воздействием малых колебаний плотности физического вакуума:

W =	c	r sin θ , ρ (r,ϕ , t ) = ρ 0 + q(r,ϕ , t ).	(2.2)

	r0

Здесь и в (2.1) функции V (r,ϕ, t), q(r,ϕ, t) малы при малых r. При такой постановке каждая элементарная частица является шаром некоторого

радиуса			r0 , внутри которого вдоль любой параллели (окружности радиуса
r sin θ , r ≤ r0 ) в						результате	малых	колебаний	плотности физического
вакуума				распространяются волны с				постоянной	угловой	скоростью
(частотой)					с / r0 ,	совершая	полный обход		параллели		по углу
0	≤	ϕ	≤	2	π за	одинаковое	время	T = 2π rsinθ /W = 2π r / c.			Причем
									0

линейная скорость этих волн линейно растет с ростом радиуса, достигая своего максимального значения (скорости света с) на экваторе шара при

r = r0 , sin θ = 1.

Подставляя предполагаемый вид решений (2.2) в систему (2.1) и

пренебрегая членами второго порядка малости и произведениями малых членов, получим

∂q

+ ρ0

∂V

ρ0 V

с ∂q

= 0,

∂t

∂r

∂ϕ

∂V

= 0,

(r )

(2.3)

∂t

∂ϕ

∂

+ ρ V / r

= 0. (ϕ )

∂t

∂ϕ

Смотрите также:


«ДОХОДЫ, РАСХОДЫ И ПРИБЫЛЬ КОММЕРЧЕСКОГО БАНКА.»
«ДОХОДЫ, РАСХОДЫ И ПРИБЫЛЬ КОММЕРЧЕСКОГО БАНКА.»
Значение, сущность и содержание социально — педагогической деятельности в организации для детей-сирот и детей, оставшихся без попечения родителей
Проактивные методы PR-деятельности российских авиационных компаний «Россия», «Азимут»
__RGR2
__RGR2
_11_А. Франс для эл версии
_индив анализ данных
- Интерфейс 485 и оптопорт 11