Материал: Фейнмановские лекции по физике. Вып. 6 Электродинамика

Г л а в а

31

Ф и г . I6.t. Схематическое изображение простого элек­ тромагнитного мотора.

для электрических измерений. Так что немедленно после от­ крытия закона сил точность электрических измерений на­ много возросла. Прежде всего вращательный момент такого мотора может быть значительно увеличен для данного тока, если заставить его проходить по нескольким виткам, а не по одному. Кроме того, рамку можно установить так, чтобы она вращалась под действием очень малого момента, укрепив ее ось в тщательно сделанных подшипниках, либо подвешивая ее на тончайшей проволоке или кварцевой нити. Тогда даже чрезвычайно слабый ток заставит катушку повернуться, и для малых углов величина поворота будет пропорциональна току. Угол поворота можно измерить, приклеив к рамке стрелку или (для очень тонких приборов) прикрепив маленькое зер­ кальце к рамке и отмечая сдвиг его изображения на шкале. Такие приборы называют гальванометрами. Вольтметры и амперметры работают по тому же принципу.

Те же идеи могут быть применены в большом масштабе для создания мощных моторов, производящих механическую работу. Рамку можно заставить вращаться много, много раз, если с помощью укрепленных на оси контактов каждые полоборота менять направление тока в ней на противоположное. Тогда момент силы будет всегда направлен в одну и ту же сторону. Маленькие моторчики постоянного тока именно так и устроены. В моторах больших размеров постоянного или переменного тока постоянные магниты часто заменяют элект-

32

ромагнитами, н питаются они от источника электрической энергии.

Осознав, что электрический ток рождает магнитное поле, многие сразу же предположили, что так или иначе магниты должны тоже создавать электрические поля. Для проверки этого предположения были поставлены различные экспери­ менты. Например, располагали два провода параллельно друг другу и по одному из них пропускали ток, пытаясь обнару­ жить ток в другом Лроводе. Мысль заключалась в том, что магнитное поле сможет как-то протащить электроны вдоль второго провода по закону, который должен формулировать­ ся как-то так: «одинаковое стремится двигаться одинаковым образом». Но, пропуская по одному проводу самый большой ток и используя самый чувствительный гальванометр, обна­ ружить ток во втором проводе не удалось. Большие магниты тоже не давали никакого эффекта в расположенных поблизо­ сти проводах. Наконец, в 1840 г. Фарадей открыл существен­ ную особенность, которую раньше упускали из виду, — элект­ рические эффекты возникают только тогда, когда что-нибудь изменяется. Если в одной из двух проволок ток меняется, то в другой тоже наводится ток, или же если магнит движется вблизи электрического контура, то там возникает ток. Мы говорим теперь, что токи в этих случаях индуцируются. В этом и состояло явление индукции, открытое Фарадеем. Оно пре­ образило довольно скучную область статических полей в ув­ лекательную динамическую область, в которой происходит огромное число удивительных явлений. Эта глава посвящена качественному описанию некоторых из них. Как мы увидим, можно довольно быстро попасть в очень сложные ситуации, трудно поддающиеся подробному количественному анализу. Но это неважно. Наша главная задача в этой главе —сна­ чала познакомить вас с кругом относящихся сюда явлений. Тщательный анализ мы проделаем немного позже.

Из того, что мы уже знаем, нам легко понять кое-что о магнитной индукции, то, что не было известно во времена Фарадея. Мы знаем о существовании действующей на дви­ жущийся заряд силы vX B , которая пропорциональна его скорости в магнитном поле. Пусть у нас есть проволока, ко­ торая движется вблизи магнита (фиг. 16.2), и пусть мы под­ соединили концы проволоки к гальванометру. Когда прово­ лока проходит над полюсом магнита, стрелка гальванометра сдвигается.

Магнит создает вертикальное магнитное поле, и, когда мы двигаем проволоку поперек поля, электроны в проволоке чув­ ствуют силу, направленную вбок, т. е. перпендикулярно полю и направлению движения. Сила толкает электроны вдоль проволоки. Но почему же при этом приходит в движе-

33

Ф и г. 16.2. Движение провода в магнитном поле создает ток (это регистрирует гальвано­ метр).

ние стрелка гальванометра, который расположен так далеко от этой силы? Да потому, что электроны, испытывающие маг­ нитную силу, начинают двигаться и толкают (за счет электри­ ческого отталкивания) другие электроны, находящиеся чуть дальше по проволоке, а те в свою очередь отталкивают еще более удаленные электроны и так далее на большое расстоя­ ние. Любопытная штука.

Это так удивило Гаусса и Вебера, построившего впервые гальванометр, что они попытались определить, как далеко рас­ пространяются силы по проволоке. Они протянули проволоку поперек всего города, и один ее конец Гаусс присоединил к батарее (батареи были известны раньше генераторов), а Ве­ бер наблюдал, как сдвигается стрелка гальванометра, И они обнаружили способ передавать сигналы на большое расстоя­ ние— это было рождение телеграфа! Разумеется, здесь нет прямого отношения к индукции, здесь речь шла о способе пе­ редачи тока по проволоке, о. том, действительно, ли ток про­ двигается за счет индукции или нет.

Предположим теперь, что в установке, изображенной на фиг. 16.2, мы проволоку оставляем в покое, а двигаем магнит. И снова наблюдаем эффект на гальванометре. Фарадей еще обнаружил, что движение магнита под проволокой (один спо­ соб) вызывает такой же эффект, как и движение проволоки над магнитом (другой способ). Но когда движется магнит, то на электроны проволоки уже больше не действует сила v X В. Это и есть то новое явление, которое открыл Фарадей. Се­ годня мы можем попытаться понять его с помощью принципа относительности.

Мы уже поняли, что магнитное поле магнита возникает за счет его внутренних токов. Поэтому мы ожидаем появления такого же эффекта, если вместо магнита на фиг. 16.2 взять

34

катушку из проволоки, по которой течет ток. Если двигать пропод мимо катушки, то гальванометр обнаружит ток, равно, как и в том случае, когда катушка движется мимо провода. Но существует и еще более удивительная вещь: если менять магнитное поле катушки не за счет ее движения, а за счет изменения в ней тока, то гальванометр снова покажет нали­ чие эффекта. Например,если расположитьпроволочнуюпетлю рядом с катушкой (фиг. 16.3), причем обе они неподвижны, и выключить ток, то через гальванометр пройдет импульс тока. Если же снова включить ток в катушке, то стрелка гальвано­ метра качнется в противоположную сторону.

Всякий раз, когда через гальванометр в установке, пока­ занной на фиг. 16,2 или 16.3, проходит ток, в проводе в ка­ ком-то одном направлении возникает результативное давление на электроны. В разных местах электроны могут толкнуться в разные стороны, но в одном направлении напор оказывается больше, чем в другом. Учитывать нужно только давление электронов, просуммированное вдоль всей цепи. Мы назы­ ваем этот результирующий напор электронов электродвижу- щей силой (сокращенно э. д. с.) цепи. Более точно э.д. с. опре­ деляется как тангенциальная сила, приходящаяся на один заряд, проинтегрированная по длине провода, вдоль всей цепи. Открытие Фарадея целиком состояло в том, что э. д. с. в проводе можно создать тремя способами: двигая провод, двигая магнит вблизи провода или меняя ток в соседнем проводе.

Обратимся снова к простому прибору, изображенному на фиг. 16.1, только теперь не будем пропускать ток через прово­ локу, чтобы придать ей вращение, а будем крутить рамку с помощью внешней силы, например рукой или с помощью

Ф и г. 16.3. Катушка с го- ком возбуждает ток в дру- гой катушке, если первая катушка перемещается или если ток в ней меняется.

Гальванометр

85