Материал: Фейнмановские лекции по физике. Вып. 6 Электродинамика

Г л а в а

ВЕКТОРНЫЙ

ПОТЕНЦИАЛ

§!. Силы,

действующие

на петлю

с током;

§ /. Силы, действующие на петлю

энергия диполя

с током;

энергия диполя

§2. Механическая

о

.

магнит-

и электрическая

В предыдущей главе мы изучали

энергии

ное поле, создаваемое маленькой прямоуголь­

ной петлей, по которой течет ток.. Мы н а ш л и , э

что это поле диполя с дипольным моментом,

сЖеРгия

ПЯТ1ННМ

ПОСТОЯННЫХ

Ра,ЫМ

М - / А

(15.,)

где I —сила тока, а А— площадь петли. Мо-§4, В или А?

мент направлен по нормали к плоскости пет­

ли, так что можно писать и так:

gg^ Векторный

р = IAn,

потенциал

где

n — единичный

вектор

нормали

к пло­

и квантовая

механика

щади А.

и ли магнитные диполи, не §6

Петли

с током,

Что истинно

только создают

магнитные

поля, но

и сами

в статике, но

подвергаются действию силы, попав в магнит­

ложно в

ное

поле

других токов. Рассмотрим

сперва

силы, действующие на прямоугольную петлю

динамике?

в- однородном магнитном поле. Пусть ось г

направлена по полю, а ось у лежит в плоскости

петли, образующей с плоскостью ху угол 0

(фиг. 15.1). Тогда магнитный момент петли,

будучи нормальным к ее плоскости, образует

с магнитным полем тоже угол 0.

Раз токи на противоположных сторонах

петли текут в противоположные стороны, то

и силы, действующие на них, тоже направлены

врозь, а суммарная сила равна нулю (в одно­

родном поле). Но благодаря силам, действую­

щим на стороны, обозначенные на фиг. 15.1

цифрами

1 и 2,

возникает

вращательный мо­

мент,

стремящийся

вращать петлю

вокруг,