Материал: Электромагнитные волны в проводящей среде и диэлектрики: теория и практика

Тогда:

Это значит, что амплитуда отражённой волны равна амплитуде падающей волны. При этом фаза отражённой волны с нормальной поляризацией приобретает при отражении дополнительный фазовый сдвиг, равный 180 градусам [1, 7].

3. Практическая часть

1. Рассчитаем коэффициенты отражения и преломления на границах раздела сред. Найдем коэффициент отражения по формуле:

Подставим значения и рассчитаем коэффициенты отражения:

Знак минус говорит о том, что фаза электромагнитной волны изменяется на 180 градусов.

Найдем коэффициент преломления по формуле:

Подставим значения и рассчитаем коэффициент преломления:

Проверка:

. Найдем угол падения, при котором будет отсутствовать преломленная волна:

Т.к. , то преломленная волна будет присутствовать при любом угле падения волны на границе раздела сред.

Найдем нормальные и тангенциальные составляющие векторов  в средах при условии, что граница не заряжена.

Найдём волновое сопротивление по формуле:

Найдём абсолютную магнитную величину:

Подставим значения и получим:

Найдём напряженность магнитного поля:

Рассчитаем нормальные составляющие векторов  в первой среде при условии, что граница не заряжена:

Подставим значения и произведем расчеты:

Подставим значения и произведем расчеты:

Подставим значения и произведем расчеты:

,

Подставим значения и произведем расчеты:

Подставим значения и произведем расчеты:

 Тл.

.

4. Найдём глубину проникновения во вторую среду по формуле:

Заключение

электромагнитный отражение преломление амплитуда

В данной курсовой работе нами были рассмотрены процессы движения плоских электромагнитных волн сквозь проводящую и диэлектрическую среду, а также рассмотрен механизм их поглощения и отражения.

В результате курсовой работы был произведен анализ процесса отражения и преломления плоских волн от плоской границы сред. Мы рассчитали коэффициенты отражения =-0,189 и преломления =0,811. Фаза отраженной волны будет изменяться на 180 градусов, поскольку <0. Фаза преломлённой волны остаётся прежней, так как >0.

При нахождении угла падения, при котором будет отсутствовать преломленная волна, мы получили, что =1,545, это говорит о том, что преломлённая волна будет присутствовать при любом угле падения волны на границе раздела сред.

Мы рассчитали нормальные и тангенциальные составляющие векторов в первой и второй среде при условии, что граница не заряжена

Также мы рассчитали и получили глубину проникновения волны во вторую среду: =

Список использованной литературы

1.   Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники: Электромагнитное поле: Учебник для студентов вузов.-7-е изд., перераб. и доп.- М.: Высш. школа, 2008. - 231 с.

2.       Волынский В.А. и др. Электротехника /Б.А. Волынский, Е.Н. Зейн, В.Е. Шатерников: Учеб. пособие для вузов. - М.: Энергоатомиздат, 2007.-528с.

.        Материалы в приборостроении и автоматике: Справочник / Под ред. Ю.М. Пятина. - М.: Машиностроение, 1992. - 528 с.

.        Матханов П.А. Основы анализа электрических цепей. - М.: Высш. шк., 1990. - 400 с.

.        Матханов П.А. Основы анализа электрических цепей. - М.: Высш. шк., 1990. - 400 с.

.        Нейман Л.Р., Демирчян К.С. Теоретические основы электротехники. В 2-х т.: Учебник для вузов. Том 1. - 3-е изд., перераб. и доп. - Л.: Энергоиздат, 2007. - 536 с.

.        Теоретические основы электротехники. В 3-х ч. - Ч. I. Атабеков Г.И. Линейные электрические цепи: Учебник для вузов. - 5-е изд., испр. и доп. - М.: Энергия, 2008. - 592 с.

.        Теоретические основы электротехники. В 3-х ч. - Ч. I. Атабеков Г.И. Линейные электрические цепи: Учебник для вузов. - 5-е изд., испр. и доп. - М.: Энергия, 2008. - 592 с.

.        Электротехника и электроника в 3-х кн. Под ред. В.Г. Герасимова Кн.1. Электрические и магнитные цепи. - М.: Высшая шк. - 2009. - 386 с.