Материал: Лекц 08

.

При устремлении координаты L к бесконечности первый логарифм обращается и нуль, так как дробь стремится к единице, и окончательно получим:

и величина магнитного потока равна: .

Простота вычисления магнитных потоков с помощью векторного потенциала позволяет успешно использовать векторный магнитный потенциал для расчета собственных и взаимных индуктивностей.

9. Расчет индуктивностей.

Общие выражения для взаимной и собственной индуктивностей.

Выражения для индуктивностей будем получать в предположении, что в проводниках протекают равномерно распределенные по сечению постоянные токи. Предварительно введем понятие о внешнем и внутреннем магнитном потоке. Рассмотрим контур с током, с которым сцепляются несколько трубок магнитного потока (рис. 9–1).

1 2 3 4 5 6

 ●

Рисунок 9–1

Часть трубок магнитного потока (1 – 6), сцепленных с витком, не проходит сквозь проводник с током, а поток, созданный этими трубками называется внешним магнитным потоком. Трубки магнитного потока, проходящие сквозь материал проводника, сцепляются только с частью тока в проводнике и создают магнитный поток, называемый внутренним магнитным потоком.

Индуктивности массивных контуров

Определение взаимной индуктивности между двумя массивными контурами. Мы помним, что взаимная индуктивность вводится как коэффициент пропорциональности между потокосцеплением взаимоиндукции одного контура и током в другом контуре: .

Рассмотрим два массивных контура, разбив токи в них на элементарные трубки тока (рис. 9-2).

J₁ dl₁

r J₂ dl₂

1 l₂ 2

i₂

i₁

Рисунок 9–2

Определим потокосцепление второго контура, созданное током в первом контуре. Вначале определим магнитный поток сквозь сечение, ограниченное контуром l₂:

.

Элементарное потокосцепление с трубкой тока во втором контуре определяется отношением тока в этой трубке к полному току второго контура:

.

Полное потокосцепление взаимоиндукции второго контура получим, проинтегрировав полученное выражение по всем трубкам тока во втором контуре, т.е. всему объему второго контура:

.

Величина векторного магнитного потенциала в точках второго контура определяется с помощью полученного ранее решения уравнения Пуассона для векторного магнитного потенциала через плотность тока в первом контуре:

.

Тогда потокосцепление взаимоиндукции второго контура можем представить в виде:

.

Взаимная индуктивность между вторым и первым контуром можно вычислить из соотношения:

.

При определении взаимной индуктивности между первым и вторым контуром необходимо определить потокосцепление первого контура, задав ток во втором контуре. Проделав аналогичные вычисления, получим:

; .

Таким образом, взаимная индуктивность между двумя контурами получается одинаковой, независимо от порядка ее вычисления, т.е. соблюдается принцип взаимности. Взаимная индуктивность не зависит от токов в контурах, так как плотности токов, стоящие в числителе, изменяются пропорционально токам контуров, стоящим в знаменателе. Взаимная индуктивность зависит от формы, размеров и взаимного расположения двух контуров и от распределения токов по сечению контуров.

Определение собственной индуктивности массивного контура. При определении собственной индуктивности применим полученную формулу для расчета взаимной индуктивности двух одинаковых, совмещенных друг с другом контуров. В этом случае токи в контурах совпадают (i₁ = i₂ = i), объемы контуров одинаковы (V₁ = V₂ = V), а взаимная индуктивность переходит в собственную индуктивность (M₁₂  L):

.

7