Материал: взаим_изл_вещ_л2_2013

випромінювання за одиницю часу визначається наступними

Bnm, Bmn -- коефіцієнти Ейнштейна для вимушених переходів із випромінюванням та поглинанням.

Середній час життя атома щодо індукованого переходу

n→ m обернено пропорційний добутку

nm 1Bnm ( )

За вимушених переходів квантова система може

переходити від одного енергетичного стану до іншого як із

поглинанням електромагнітної енергії, так і з

випромінюванням.

Імовірність індукованих переходів відмітна від нуля тільки для зовнішнього поля резонансної частоти, енергія кванта якого h nm дорівнює різниці енергій двох розглянутих ізольованих станів.

Кванти електромагнітного поля, що випромінюються

при індукованих переходах, повністю тотожні квантам поля,

що викликали ці переходи. Це означає, що зовнішнє електромагнітне поле й поле, створене при індукованих переходах, мають однакові частоту, фазу, поляризацію i

напрямок поширення, тобто вони нерозрізнені (тотожні).

Повна тотожність випромінювань приводить до когерентності випромінювання у квантовій електроніці.

Імовірність індукованих переходів за одиницю часу

пропорційна густині енергії зовнішнього поля в одиничному

спектральному інтервалі (спектральний об'ємній густині

енергії).

Крім випромінювальних переходів, пов'язаних із поглинанням і випромінюванням кванта енергії, у системі квантових частинок можливі квадрупольні, магнітні,

безвипромінювальні та інші.

Важливими є безвипромінювальні переходи, при яких

енергія атома передається іншим атомам або навколишньому

середовищу. У результаті такої взаємодії атом, іон або молекула переходить зі стану n у стан m або навпаки без випромінювання кванта і без його участі