Реферат: Физические основы измерения

Министерство науки и высшего образования Российской Федерации

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ

ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ

«ОРЕНБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Транспортный факультет

Кафедра метрологии, стандартизации и сертификации.

РЕФЕРАТ

По дисциплине

Физические основы измерения

Руководитель

Доктор технических наук, доцент

Л.Н. Третьяк

Студент группы З-21УК(б)УКСПТС

О.Ю. Лифанов

Оренбург 2022

СОДЕРЖАНИЕ

Введение

1. Резонансное поглощение г-излучения

2. Опыты Мессбауэра

3. Выбор веществ для исследования эффекта Мессбауэра

4. Применение эффекта Мессбауэра

Заключение

Литература

Ссылки

Введение

Эффект Мессбауэра - это пример физического явления, которое нашло применение во многих областях науки: химии, ядерной физике, физике твердого тела и т.д. Данная работа не является полным и всесторонним обзором применений эффекта Мессбауэра, а призвана объяснить читателю суть эффекта Мессбауэра и показать, что открытие этого эффекта имело большое фундаментальное и практическое значение для науки в целом. Также автор надеется, что данная работа послужит стимулом для читателя к дальнейшему более глубокому изучению эффекта Мессбауэра.

1. Резонансное поглощение г-излучения

В 1958 г. в физике г-излучения было сделано интересное открытие, получившее по имени автора название эффект Мессбауэра. Этот эффект является ядерным аналогом резонансной флуоресценции и состоит в том, что если одно ядро испускает г-квант, то другое такое же ядро с большой вероятностью этот квант поглощает (рис. 1). До 1958 г. наблюдение резонансного поглощения г-квантов ядрами считалось невозможным по следующим соображениям.

Рис. 1. Резонансное поглощение г-квантов ядрами (A, Z)

При г-распаде ядро некоторое время ф находится в возбужденном состоянии, а затем испускает фотон. Согласно соотношению неопределенностей энергия возбужденного состояния E известна с погрешностью Г:

Г = ћ/ф .

Чем быстрее происходит переход из возбужденного состояния, тем больше неопределенность в значении энергии возбужденного состояния. Неопределенность в энергии возбужденного состояния приводит к немонохроматичности г-излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Эта немонохроматичность называется естественной шириной Г линии испускания г-излучения [1].

Рассмотрим для примера ядро иридия ¹⁹¹Ir, находящееся в возбужденном состоянии с энергией E=129 кэВ, из которого оно может перейти в основное состояние в результате испускания г-кванта с периодом полураспада T_1/2 ? 10^?10 с (рис. 2). Естественная ширина линии испускания равна:

Это очень малое значение по сравнению с энергией г-перехода E: Г/E ? 4•10^?11.

Рис. 2. Схема образования изотопа ¹⁹¹Ir

При г-излучении из ядра вылетает фотон. По закону сохранения импульса ядро получает импульс отдачи p_n, равный по абсолютной величине импульсу фотона p_г:

0 = _n + _г p_n = p_г.

Соответственно ядро приобретает кинетическую энергию , где M - масса покоя ядра. Из закона сохранения энергии

E = p_гc + T_n

следует, что энергия p_гc вылетающего фотона не точно равна энергии перехода E. Энергия перехода делится между фотоном и ядром отдачи. Поскольку энергия перехода E много меньше энергии покоя ядра Mc², энергия отдачи T_n с хорошей точностью определяется формулой

Энергия, которую уносит г-квант, оказывается меньше энергии перехода E:

p_гc = E - T_n <E.

Аналогично для возбуждения ядра до энергии E необходимо г_излучение с энергией

p_гc = E + T_n >E.

Таким образом, линия испускания и линия поглощения для одного и того же состояния в ядре сдвинуты относительно друг друга на 2T_n (рис. 3).

Рис. 3. Сдвиг линий испускания и поглощения одного и того же состояния в ядре, естественные (черные) и доплеровские (красные) уширения линий

Для изотопа ¹⁹¹Ir, испускающего фотон из первого возбужденного состояния или поглощающего фотон для перехода в первое возбужденное состояние, энергия отдачи оказывается небольшой:

Но эта энергия существенно превышает естественную ширину линии излучения Г ? 5•10^?6 эВ. Отсюда должна следовать абсолютная невозможность резонансного поглощения. Но это неверно, потому что реальная ширина линий испускания и поглощения определяется не естественной шириной Г, а доплеровским уширением, которое при комнатной температуре равно [1]:

Так как D ? T_n, то доплеровски уширенные линии испускания и поглощения частично перекрываются (рис. 3) и резонансный процесс становится возможным. Но он не обладает большой остротой, так как D/E ? 0.5•10^?6, и наблюдается только для очень малого количества г_квантов, соответствующих небольшой области перекрытия линий [1].

2. Опыты Мессбауэра

Рис. 4. Рудольф Людвиг Мессбауэр (1929-2011). В 1961 г. получил Нобелевскую премию по физике за эффект, названный в его честь - эффект Мессбауэра

В 1958 г. немецкий физик Мессбауэр (рис. 4), проводя опыты по изучению резонансного поглощения в условиях частичного перекрытия линий в результате их доплеровского уширения, решил уменьшить D при помощи охлаждения источника и поглотителя. При этом ожидалось уменьшение доли поглощенных фотонов из-за сокращения области перекрытия линий. Вместо этого в опыте было обнаружено увеличение эффекта, которое свидетельствовало о возрастании области перекрытия.

Мессбауэр объяснил увиденное им явление следующим образом. На свободных ядрах резонансное поглощение не идет. Ядра источника и поглотителя находятся в кристаллической решетке. По законам классической механики при переходе от свободного ядра к твердому телу - кристаллу - ситуация не изменяется. Под влиянием сил кристаллических связей эффект отдачи смягчается, но далеко не настолько, чтобы сделать возможным резонанс. Однако амплитуда отдачи столь мала, что необходимо не классическое, а квантовое рассмотрение. В квантовой механике влияние кристаллической связи проявляется не так, как в классической механике, а статистическим образом. В большинстве случаев ядра источника и поглотителя испытывают полную отдачу. Но в небольшом проценте случаев испускание и поглощение г-квантов идет без отдачи. При таких переходах и происходит резонансное поглощение. Условия для переходов без отдачи тем благоприятнее, чем ниже энергия перехода и чем ниже температура кристалла. Хотя для некоторых изотопов вполне заметный эффект удается наблюдать даже при комнатных температурах [2].

На рис. 5, а изображена схема опыта для наблюдения эффекта Мессбауэра. Источник 1 г-излучения движется с малой постоянной скоростью в направлении поглотителя 2 или обратно. Источник и поглотитель состоят из одних и тех же ядер и помещены в криостаты 3 и 4, в которых поддерживается низкая температура. За поглотителем расположен счетчик 5. Измеряется зависимость скорости счета счетчика от скорости источника. Если скорость источника достаточно велика, то линия испускания сдвигается благодаря эффекту Доплера, так что резонансного поглощения нет. При уменьшении скорости доплеровский сдвиг уменьшается, а линия испускания начинает приближаться к линии поглощения. Когда эти линии пересекутся, начнется интенсивное резонансное поглощение. В результате скорость счета резка падает, как это изображено на рис. 5, б. Таким образом, плавно меняя скорость, можно измерить положение и ширину мессбауэровской линии (или линий, если их несколько) [2].

Рис. 5. (а) Схема эксперимента для наблюдения эффекта Мессбауэра. (б) Результат опыта Мессбауэра. По оси абсцисс отложены относительная скорость v источника и поглотителя и соответствующее ей изменение энергии ДE испускаемых г-квантов. По оси ординат отложена относительная разность интенсивности ДI/I г-излучения, проходящего через иридиевый и платиновый (для оценки фона) поглотители одинаковой толщины.

Оценим, с какой скоростью v должно двигаться ядро, чтобы выйти из резонанса за счет эффекта Доплера. Для этого надо приравнять ширине уровня Г приращение энергии ДE фотона, возникающее при переходе к системе координат, движущейся со скоростью v. При малых скоростях v это приращение равно:

ДE = vE/c.

Положив ДE = Г, получим для скорости оценку

v = cГ/E.

Величина Г/E для низколежащих ядерных уровней очень мала. Поэтому малые значения получаются и для скоростей. Например, для изотопа иридия ¹⁹¹Ir скорость v получается равной

1.2 см/с. Такие скорости в лабораторных условиях легко осуществлять и измерять механически [2].

3. Выбор веществ для исследования эффекта Мессбауэра

К настоящему времени эффект Мессбауэра наблюдался более чем для 40 элементов. Наиболее часто применяются изотопы железа ⁵⁷Fe и олова ¹¹⁹Sn. Также довольно часто используются изотопы: ⁶¹Ni, ⁶⁷Zn, ⁹⁹Ru, ¹²¹Sd, ¹²⁵Te, ¹²⁹I, ¹⁵¹Eu, ¹⁵⁵Gd, ¹⁶⁶Er, ¹⁶⁹Tm, ¹⁷⁰Yb, ¹⁸¹Ta, ¹⁸²W, ¹⁹¹Ir, ¹⁹⁷Au, ²³⁷Np и т.д [3, 4]. Главными параметрами, которые оцениваются при выборе веществ для исследований с помощью эффекта Мессбауэра, являются коэффициент Мессбауэра f (доля процессов, происходящих без отдачи, 0 ? f ?1), достигаемая разрешающая способность, а также рабочая температура. Для одноатомных кристаллов коэффициент f можно оценить по формуле:

Здесь и_D - дебаевская температура, характеризующая упругость кристалла. Из формулы следует, что для большого f нужны малая отдача T_n, а значит низкая энергия перехода E, низкая температура T и высокая дебаевская температура и_D (рис. 6, а-в). Например, для изотопа железа ⁵⁷Fe и_D ? 500 K. На рис. 7 изображена схема перехода ⁵⁷Fe из первого возбужденного состояния с энергией E = 14.4 кэВ в основное. Характеристики первого возбужденного состояния железа ⁵⁷Fe такие: T_1/2=1•10^?7 с,

Г= 4.5•10^?9 эВ, Г/E=3•10^?13. На рис. 6, б показана зависимость коэффициента f от температуры для этого изотопа. Из рисунка видно, что для ⁵⁷Fe коэффициент Мессбауэра f > 0.6 вплоть до комнатной температуры T ? 300 К [1]. эффект мессбауэра квант ядро

Рис. 6. (а) Зависимость коэффициента f от энергии перехода E, если M = 57 ГэВ, T =300 К, и_D ? 500. (б) Зависимость коэффициента f от температуры T, если M = 57 ГэВ, E =14.4 кэВ, и_D ? 500. (в) Зависимость коэффициента f от дебаевской температуры и_D, если M = 57 ГэВ, E=14.4 кэВ, T = 300 К.

Рис. 7. Схема первых двух возбужденных уровней железа ⁵⁷Fe.

4. Применение эффекта Мессбауэра

Измерение красного смещения в лабораторных условиях

Эффект Мессбауэра интересен и уникален тем, что с его помощью измерение энергии можно производить с колоссальной точностью (до 15-17 порядков). Такая рекордная точность позволила, например, измерить зависимость энергии фотона от высоты источника за счет силы тяжести.

По общей теории относительности Эйнштейна фотон с энергией E должен вести себя в гравитационном поле как частица с массой m = E/c². Если источник г-излучения находится на расстоянии H ниже поглотителя, то фотон, двигаясь вверх к поглотителю, должен терять энергию, и его частота будет уменьшаться (красное смещение). Резонансные линии источника и поглотителя будут смещены относительно друг друга на потенциальную энергию U в поле силы тяжести

U = mgh = EgH/c²,

где g - ускорение свободного падения. Опыт был выполнен в 1959 г. Паундом и Ребкой в башне Гарвардского университета высотой 22.6 м. При такой высоте относительное изменение энергии г-кванта равно

что примерно в 1.2•10² раз меньше значения Г/E ? 3•10^?13 для использованного в опыте изотопа ⁵⁷Fe. Для надежного обнаружения эффекта необходимо было измерить энергию с абсолютной погрешностью 10^?3Г ? 4.5•10^?12 эВ. Это потребовало специальных условий проведения опыта: гелиевая среда между излучателем и поглотителем, контроль температуры, защита от вибраций [1].

Измерение сверхтонкого расщепления ядерных уровней

Сверхтонкое расщепление определяется произведением магнитного момента ядра м_n на среднее магнитное поле H_e, создаваемое электронной оболочкой атома в области ядра. Поскольку магнитный момент ядра примерно равен ядерному магнетону м_n ? 3.2•10^?8 эВ/Тл, а H_e ? 10 Тл, то величина сверхтонкого расщепления:

ДE = м_nH_e ? 3.2•10^?8 •10 ? 3.2•10^?7 эВ

Сверхтонкое расщепление должно проявляться на фоне ядерных переходов. Так как относительное значение сверхтонкого расщепления ядерных уровней порядка ДE/E ? 10^-7/10⁵ ?10^-12, расщепление такого масштаба можно измерить только с помощью эффекта Мессбауэра.