Материал: AEM_Герц и Тесла. Кто прав, кто не прав
Рис. 49. Распространение продольной (т.н. “электромагнитной волны”) эфира как переменного градиента эфирного давления в продольном направлении от источника в эфирном пространстве. Слева виден фронт распространения продольной волны за несколько периодов колебаний излучателя.
|
|
GradΔPEM |
|
|
Фронт |
|
модуляции |
|
|
волны |
|
|
|
|
Антенна |
|
|
Антенна |
|
Приема |
|
|
||
GradΔPE |
в точке |
Передачи |
||
|
||||
|
|
|
пространства
FAR напрямую реализует указанный принцип суперпозиции для создания направленной характеристики излучения с быстро изменяемым направлением луча за счет изменения фазы каждого элемента излучения в отдельности по заранее вычисленным значениям.
Существует несбалансированность интеграла градиента переменного эфирного давления в каждой точке окружающего антенну эфирного пространства в направлении его распространения за каждый период его полного колебания - интеграл от градиента эфирного давления, направленного к источнику немного превышает интеграл от градиента эфирного давления, направленного от источника.
FAR принцип
Рис. 50. Принцип излучения и управление направлением распространения и формой эфиродинамической волны путем изменения фазы для каждого элемента излучения FAR-антенны.
Это обусловлено увеличением на каждом шаге удаления от антенны-излучателя, равному длине волны, площади поверхности псевдо-тороидальной волны, следовательно и уменьшение интегралов градиентов эфирного давления при удалении от антенны излучателя на каждую длину волны (или полуволны), которые подчиняются законам обратно пропорциональной зависимости квадрату расстояний от антенны.
Так проявляется эфиродинамическая причина возникновения следующих физических процессов:
1.Переднего фронта продольного распространения знакопеременного эфирного давления в эфирной среде, принимаемой за “электромагнитную волну”, со скоростью возмущения эфира этой среды с соответствующими давлением и плотностью в данном эфирном пространственном регионе,
2.Эффекта давления на поверхность материального тела т.н. “электромагнитной волны” – которое объясняется не нулевым интегралом переменного градиента эфирного давления в любой точке пространства, направленный к источнику возмущения, и создающий усилие, направленное от этого источника на материальное тело.
Описанное выше есть эфиродинамическое представление действия “электрической” составляющей “электромагнитной волны”, которая в отличие от традиционной, логично объясняет и такие понятия как распространение фронта, давление “электромагнитной волны” на поверхность тел, которая характерна для “дальней зоны” (расстояние до излучателя значительно превышает длину волны) излучающей антенны.
Переменный градиент эфирного давления сигнала модуляции накладывается на переменный градиент эфирного давления несущей волны, создаваемый передающей антенной от источника – генератора, который доходит до антенны приема в виде того же сигнала, как и переданного, с сильно уменьшенной амплитудой градиентов эфирного давления несущей и, наложенной на нее, градиентов модулирующего эфирного давления полезного сигнала, что отражено на рис.49.
Величина принимаемого сигнала будет убывать по закону обратно пропорционального квадрату расстояния от передающей антенны до приемной антенны, т.к. градиент эфирного давления изменяется пропорционально площади поверхности фронта продольной эфирной волны, проходящей через приемную антенну, кроме ближней зоны, в которой передающая и принимающая антенны соизмеримы с расстоянием между ними, надо учитывать геометрию антенн и распределение эфирного давления в проводниках.
При приеме происходит обратный процесс, когда изменение градиентов эфирного давления на поверхности приемной антенны переходит в переменное давление (с учетом эффекта поверхности Ферми) внутри материала антенны, следовательно и к возникновению переменной разности эфирного давления внутри частей проводящей приемной антенны, что и приводит к возникновению переменного эфирного потока внутри проводника антенны, т.е. так называемого “электрического тока”.
Так называемая “Электромагнитная волна” представляет собой не поперечные “электрические” и “магнитные” волны, перпендикулярные друг другу,
не ударную эфирную волну, как при рентгеновском излучении, а
Продольную Эфирную Волну возмущения в эфирной среде, градиент переменного эфирного давления которой, направлен вдоль линии распространения фронта продольной эфирной волны, величина которого обратно пропорционально квадрату расстояния до источника излучения.
В “ближней зоне” (расстояния до излучателя сравнимы с длиной волны) существует еще ряд процессов, которые воспринимаются как “магнитные” составляющие “электромагнитной волны”, которые реально имеют локальный характер в силу весьма сильного уменьшения своей величины в зависимости расстояний от излучающей антенны и сильной инерционной составляющей всегда замкнутых эфирных потоков, характерных для “магнитных полей”.
Эти процессы имеют значимые величины только в “ближней зоне” действия антенны, где их необходимо учитывать - это “магнитные” составляющие волнового процесса, протекающие в передающей антенне, а в “дальней зоне” они пренебрежительно малы, т.к. в этой зоне работают практически только “электрические” составляющие волнового процесса.
Исходя из предложенной эфирной модели “электромагнитной волны”, построенной по принципам “Градиентной Эфиродинамики”, представлено движение эфирных потоков вблизи передающей антенны:
1.Необходимо учитывать что при протекании “тока” внутри проводника антенны, т.е. движения
впроводнике, под действием изменения внутреннего эфирного давления от источника – генератора, помимо изменения давления эфира на поверхности проводника антенны, происходит еще и:
a.подкручивание эфира в каждом сечении проводника диполя приводит к сложному колебательному процессу объемного кручения, синхронно с несущей частотой источника– генератора, а значит и всего колебательного экваториально-параллельного движения эфира по псевдо-тороидальным эквипотенциальным поверхностям эфирной среды, окружающей излучающую антенну,
b.наряду с подкручиванием происходит и продольное колебательное движение вдоль проводников диполя, правда небольшой величины, по сравнению с основным процессом создания продольной волны, что приводит к колебательному меридианальному движению эфира по эквипотенциальным поверхностям эфирной среды, окружающей излучающую антенну.
Таким образом происходит не только колебания градиента эфирного давления на псевдо-тороидаль- ных эквипотенциальных поверхностях, но и колебательный закручивающий экваториально-параллель- ный и меридиональный процессы, которые вместе можно назвать колебательные азимутальные процессы на псевдо-тороидальных эквипотенциальных поверхностях:
т.е. происходит сложный тороидальный колебательный процесс движения эфира, чем то напоминающий по форме на движение эфира в протоне, но который имеет еще и колебательный процесс изменения градиента эфирного давления на эквипо-тенциальных поверхностях среды в радиальном направлении, окружающих излучающую антенну на различных расстояниях - такое даже не только нарисовать, но и представить не так то просто!
2. Помимо цилиндрической составляющей на поверхности дипольной антенны, существует еще торцевое знакопеременное эфирное давление с закруткой эфирного потока, указанной выше, который сильно зависит от состояния эфирной среды на торцах антенны – нагружен, частично нагружен или не нагружен торец антенны. Это приводит к изменению тока и характера распределения эфирных потоков при переходе эфира из проводника во внешнюю эфирную среду и обратно.
Воздействие эффектов торца антенны, зависимость работы эфирных полей от видов нагрузки на концах антенны, хорошо прослеживается на примере антенны Харченко типа “бегущей волны “ОБ-Е”, которая показала удивительный коэффициент усиления, на порядок больший чем ее предшественница, и самое главное, показала преимущественное распространение “электромагнитного излучения” вдоль линейного проводника антенны, расположенного параллельно земле с нагрузкой на его концах в виде сопротивления или задающего согласующего трансформатора, с подключенным к ним отрезкам проводников длиной λ/4, которое еще требует серьезного изучения и обоснования ее работы в рамках подходов “Градиентной Эфиродинамики”.
Мы еще только подошли к пониманию механизмов действия градиентов эфирного давления как внутри проводников, так и за его пределами в окружающей среде, для разбора принципов и механизмов работы конкретных реальных “электронных” устройств, которые правильнее называть “эфиродинамическими” устройствами с применением каких либо типов взаимодействия градиентов эфирного давления как внутри устройства, так и в пределах окружающей это устройство эфирной среды.
Потребуется громадная коллективная работа, непосильная одному индивидууму, ввиду гигантского числа видов устройств и огромной сложности и многофакторности описания каждого из них (смотрите пример описания выше простой антенны типа “диполь”), но оно того стоит!, т.к. все приобретает причинноследственную связь и закономерность полученных результатов, а самое главное физика процесса может быть доведена и понятна ученику старшего класса без мозгодробительной высшей математики (она весма необходима, когда физика процесса и его последствия уже понятны), но которая сама ничего не может рассказать о причинно-следственных связях в окружающем нас физическом Мiре!
”Эфирный Электро-Магнетизм. Часть 3. Динамика”, (стр. 13-17 ) - AEM
Приложение 1.
3. Электрический ток с позиций “Градиентной Эфиродинамики”
Массовый расход эфира ΔME, прошедшего через поперечное сечение проводника S [m2] в единицу времени, вызванное градиентом давления будет:
ΔME [kg* s-2] = φE [kg*m-2*s-1] * S [m2] / t [s],
где S – площадь поперечного сечения проводника,
Такую же размерность, как и массовый расход эфира ΔME, имеет сила тока I [kg * s-2], откуда следует, что оба параметра характеризуют один и тот же процесс прохождения по поперечному сечению металла проводника конечной массы эфира в предлагаемой модели, или “заряда электронов” по официальной:
I[kg * s-2] = kA * ΔME,
I[kg * s-2] = kA * φE [kg*m-2*s-1] * S [m2] / (t [s])
где kA - безразмерный коэффициент соответствия силы тока I массовому расходу эфира ΔME: При подстановке φE = ΔPE / VE и учитывая что VE * t = L[m] получим:
I [kg * s-2] = kA * ΔPE [kg*m-1*s-2] * S [m2] / L[m] = kA * Grad ΔPE * S [m2] I [kg * s-2] = kA * Grad ΔPE [kg*m-2*s-2] * S [m2]
Сила тока I, идущего через поперечное сечение проводника S в единицу времени, прямо пропорциональна градиенту внутреннего давления эфира Grad ΔPE, созданного внешним источником в этом проводнике за счет разности внутреннего давленияэфира ΔPE на концах этого проводника.
При подстановке φM = kS * SIM получим (ki = kA * kS - безразмерный коэффициенты):
I [kg * s-2] = ki * SIM [kg*m-2*s-1] * S [m2] / t [s]
Сила тока I, идущего через поперечное сечение проводника S в единицу времени, прямо пропорциональна проводимости SIM материала проводника и площади поперечного сечения S этого проводника.
4. Энергетические понятия с позиций “Градиентной Эфиродинамики”
Напряжение (разность потенциалов) на концах проводника
U [m2* s-1] = I [kg * s-2] / SIM [kg*m-2*s-1],
учитывая зависимость I от ΔPE получим:
U[m2* s-1] = kA * ΔPE [kg*m-1*s-2] * S [m2] / (L [m] * SIM [kg*m-2*s-1]) или
U[m2* s-1] = kR * ΔPE [kg*m-1*s-2] / L [m] = kGr * Grad ΔPE [kg*m-2*s-2],
где kR [kg-1*m3*s] – коэффициент пропорциональности, с размерностью удельного электрического сопротивления (ρ), kGr [kg-1*m3*s]*[m] – коэффициент пропорциональности, c размерностью удельного электрического сопротивления проводника на длину L (ρ*l).
Напряжение U (“разность потенциалов”), измеряемое на концах проводника, прямо пропорционально градиенту внутреннего давления эфира Grad ΔPE, созданного за счет разности давлений ΔPE внешним источником на концах этого проводника.
Напряженность электрического поля внутри проводника вдоль его оси:
Ep [m* s-1] = U [m2* s-1] / L [m] , где L [m] – длина проводника.
Ep [m* s-1] = kR * ΔPE [kg*m-1*s-2] / L [m] = kR * Grad ΔPE [kg*m-2*s-2],
Напряженность электрического поля Ep, внутри проводника с током, прямо пропорциональна разности внутреннего давления эфира ΔPE в проводнике, созданного внешним источником на концах проводника, и
обратно пропорциональна длине этого проводника.
Работа (энергия) A [kg*m2*с-2], производимая разностью давления на концах проводника:
A [kg*m2*s-2] = ΔPE * S * L = ΔPE [kg*m-1*s-2] * S [m2] * L [m],
где S [m2] и L [m] – площадь поперечного сечения и длина проводника,
A [kg*m2*s-2] = ΔPE [kg*m-1*s-2] * V [m3], где V [m3] – объем проводника.
Такую же размерность [kg*m2*s-2] имеет и электрическое смещение D (электрическая индукция),
D [kg*m2*s-2] = kD * A [kg*m2*s-2] = kD * ΔPE [kg*m-1*s-2] * V [m3],
где kD – безразмерный коэффициент пропорциональности.
Энергия электрического поля A и Электрическое Смещение D (электрическая индукция) проводника с током прямо пропорциональны разности внутреннего давления
эфира на концах проводника ΔPE и объему V этого проводника.
”Эфирный Электро-Магнетизм. Часть 1. Статика”, (стр. 4-5 ) - AEM